Mecánica
Guía 13: Torque y Momentum Angular
1.- Torque
- Si a=10cm, b=25cm y β=30∘
- Encuentre el torque neto sobre la rueda alrededor de un eje que pasa por su centro.
- Si el momento de inercia de la rueda es I=0,25kgm2, determine su aceleración angular.
- Una barra uniforme de longitud L y masa M gira libremente alrededor de un pivote (eje) sin fricción en un extremo de un plano vertical. La barra se suelta a partir del reposo en la posición horizontal, como se ve en la figura.
- El torque realizado por el peso de la barra considerando como eje el pivote en P.
- El momento de inercia de la barra respecto de P, sabiendo que el momento de inercia respecto del centro de masa de la barra es ICM=112ML2.
- La aceleración angular de la barra respecto de P y la aceleración lineal (tangencial) del extremo libre de la barra.
Indicación: Use el Teorema de Steiner (teorema de los ejes paralelos). - En la figura se muestra una rueda de radio R y masa M montada sobre un eje horizontal sin roce. Una cuerda ligera enrollada alrededor de la rueda soporta un objeto de masa m.
- La aceleración del bloque m.
- La tensión en la cuerda.
- La aceleración angular de la rueda.
- Considere la máquina de Atwood de la figura. La polea se puede considerar como un disco sólido de radio R y masa M. Los bloques de masa m1=2M y m2=3M se encuentran unidos mediante una cuerda sin masa que no resbala en la polea.
- La aceleración de los bloques.
- La tensión →T1 en la cuerda, entre el bloque m1 y la polea.
- La aceleración angular de la polea.
- La tensión →T2 en la cuerda, entre el bloque m2 y la polea.
- Dos bloques de masa m1 y m2 están conectados entre sí mediante una cuerda de masa despreciable que pasa por sobre dos poleas idénticas, cada una con momento de inercia I.
- La aceleración de los bloques.
- Las tensiones →T1, →T2 y →T3 en cada segmento de la cuerda.
- La aceleración angular de cada polea.
- Un niño de masa mniño=40kg y una niña de masa mniña=36kg juegan a equilibrase en un balancín de largo L=8,0m y masa M=6,0kg. La niña se encuentra en el extremo derecho a 4,0m del pivote del balancín. Suponga que el balancín es homogéneo y el centro de masa del mismo se ubica justo sobre el pivote.
- El torque neto realizado sobre el balancín respecto de su centro de masa, en términos de la distancia d a la que se encuentra el niño.
- La distancia d que separa el pivote de la posición del niño para que el balancín permanezca en equilibrio.
- La fuerza normal que realiza el pivote sobre el balancín para mantenerlo en equilibrio.
- Un disco de masa M y radio R rueda por un plano inclinado de ángulo β y coeficiente de roce estático μe.
- La aceleración del centro de masa del disco.
- La fuerza de roce necesaria para que el disco no deslice.
- El mínimo coeficiente de roce estático para que el disco no resbale, considerando β=30∘.
2.- Momentum Angular
- Dos discos de masa M y radios (r y 2r) están girando sobre un eje sin fricción con la misma velocidad angular ω0 pero en sentidos opuestos. Los discos son acercados hasta hacer contacto de modo que la fuerza de roce entre ellos hace que después de un tiempo alcancen la misma velocidad angular.
- La velocidad angular final de los discos.
- El cambio de energía cinética rotacional del sistema ¿Gana o pierde?
- Un estudiante se sienta sobre un banco rotatorio de fricción despreciable sosteniendo dos mancuernas, cada una de 3,00kg de masa. Cuando el estudiante extiende los brazos horizontalmente, las mancuernas están a 1,00m del eje de rotación y el estudiante da vueltas con una rapidez angular de 0,750rad/s. Luego el estudiante jala las mancuernas horizontalmente hacia adentro a una posición 0,300m del eje de rotación. Si el momento de inercia del estudiante más el banco es de 3,00kg⋅m2 y se puede considerar constante.
- La nueva rapidez angular del estudiante.
- El cambio de energía cinética del sistema.
- Un bloque de madera de masa M, que descansa sobre una superficie horizontal sin fricción, está unido a una barra rígida de longitud l y masa despreciable que puede girar libremente con respecto a un eje en su otro extremo. Una bala de masa m, que viaja paralela a la superficie horizontal y perpendicular a la barra con rapidez v, golpea al bloque y queda incrustada en él.
- El momentum angular del sistema bala-bloque.
- La velocidad lineal del bloque después del impacto.
- La fracción de energía cinética que se pierde en la colisión, es decir, el cociente entre la energía cinética perdida y la energía cinética inicial.
- Un proyectil de masa m se mueve hacia la derecha con una rapidez vi. El proyectil golpea y se pega al extremo de una barra en equilibrio de masa M y longitud d articulada en torno a un eje sin fricción a través de su centro.
- La rapidez angular del sistema justo después de la colisión.
- La pérdida fraccional de energía mecánica debido a la colisión, esto es, la energía mecánica perdida dividida entre la energía mecánica inicial del sistema.
3.- Energía Cinética de Rotación
- Una esfera sólida de masa M y radio R rueda por un plano inclinado de ángulo β y coeficiente de roce estático μe, desde una altura h hasta llegar al suelo.
- El trabajo de las fuerzas no conservativas sobre la esfera.
- La velocidad del centro de masa al llegar al suelo.
- La velocidad angular de la esfera al llegar al suelo.
- Una esfera sólida de masa m y radio R que rueda con rapidez inicial v0 choca elásticamente contra un cascarón esférico de la misma masa y radio. El cascarón rueda en la misma línea que la primera esfera con rapidez 2v0 pero en dirección contraria y tras la colisión ambas masas siguen rodando en la misma línea. Tras el impacto, determine
- La velocidad angular de cada esfera.
- El cambio de momentum angular.
- La polea de la figura se puede considerar como un disco sólido de radio R y masa M. Los bloques de masa m1=M y m2=2M se encuentran unidos mediante una cuerda sin masa que no resbala en la polea.
- La velocidad angular de la polea.
- La velocidad del bloque m1.
Respuestas
1.- Torque
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- →τ=3,7N⋅m hacia el interior de la hoja (sentido horario).
- →α=15rad/s2 hacia el interior de la hoja.
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- →τM→g=MgL/2 hacia el interior de la hoja .
- IP=ML2/3.
- →α=32g/L hacia el interior de la hoja. →a=32g hacia abajo.
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- →a=2m2m+Mg hacia abajo.
- →α=2m2m+MgR saliendo de la hoja.
- T=mM2m+Mg.
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- a=211g. El bloque m1 acelera hacia arriba.
- T1=2611Mg.
- →α=211g/R hacia el interior de la hoja.
- T2=2711Mg.
- Suponiendo que el bloque m1 acelera hacia abajo.
- a=m1−m2R2m1+R2m2+2IR2g.
- T1=2R2m2+IR2m1+R2m2+2Im1g, T2=2R2m1+IR2m1+R"m2+2Im2g, T3=2R2m1m2+Im1+Im2R2m1+R2m2+2Ig.
- →α=m1−m2R2m1+R2m2+2IRg saliendo de la hoja.
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- ∑→τ=(0,39d−1,4)kN⋅m.
- d=3,6m.
- →N=8,0×102N.
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- →a=23gsenβ hacia abajo, paralelo al plano inclinado.
- →Fr=13Mgsenβ hacia arriba, paralela al plano inclinado.
- μe=0,19.
2.- Momentum Angular
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- ωf=35ω0 en el mismo sentido que gira el disco grande.
- ΔKr=−45Mr2ω20. Se pierden 4/5Mr2ω20 de energía cinética rotacional.
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- ωf=1,91rad/s.
- ΔE=3,93J. El sistema gana energía.
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- →L=mlv hacia abajo y perpendicular a la superficie horizontal.
- →vf=mm+Mv en la misma dirección que se movía inicialmente la bala.
- ΔKKi=−Mm+M.
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- ω=6m3m+Mvid.
- ΔKKi=−M3m+M.
3.- Energía Cinética de Rotación
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- WFNC=0.
- →v=√107gh paralela al plano inclinado, hacia abajo.
- →ω=1R√107gh entrando en la hoja.
- Respecto de la dirección de la velocidad angular inicial de la esfera sólida ˆω0
- →ωesfera=−4823v0Rˆω0 y →ωcascarón=2523v0Rˆω0.
- Δ→L=284345mRv0ˆω0
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- →ω=√967gR hacia el interior de la hoja.
- →v=√967gR hacia arriba.
Siempre me ha parecido interesante la mecánica, y he pensado en hacer este curso en mecánica del automóvil, para estudiarlo pero ni idea si es de fiar, me podrían ayudar si lo conocen.
ResponderBorrarHola me interesa mucho comenzar a hacer este ciclo formativo diseño en fabricación mecánica, para capacitarme y trabajar en industrias transformadoras de metales.
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